Теоретическая механика

Расчётная № 2 «Определение реакций опор твердого тела» по Теоретической механике (Селенко П. Н.)

Кирилл Николоев ср, 29.03.2017 14:37

Дано: z Решение: z_b Q=4 кН a=60 см B x_b b=40 см z_a С b c=20 см С С Q a Найти: R_a, R_c D R_b - ? C Q a x A x_a ∑▒F_kx =0 ∑▒〖F_ky=0〗 ∑▒F_kz =0 ∑▒F_kx =0: x_a+Q∙cos⁡〖30°+Q∙cos⁡█(30°-R_c∙cos⁡〖60°〗+x_b=0@) 〗

∑▒F_ky =0; ∑▒F_kz =0: z_a-Q∙sin⁡〖30°-Q∙sin⁡〖30°-R_c∙sin⁡█(60°+z_b=0@) 〗 〗 ∑▒〖M_x=0〗: -Q∙sin⁡〖30°∙(a-c)-R_c∙sin⁡〖30°∙a-Q∙sin⁡〖30°∙(a-c)+z_b∙2a=0〗 〗 〗 ∑▒〖M_y=0〗: -Q∙sin⁡〖30°∙c-R_c∙sin⁡〖60°∙b-Q∙sin⁡〖30°∙c=0〗 〗 〗

Расчётная № 1 «Определение реакции опор твердого тела» по Теоретической механике (Селенко П. Н.)

Кирилл Николоев ср, 29.03.2017 14:35

Дано: Решение: P=10 кН K ¯N 2 M=6 кН∙м ¯P sin⁡α q=0,5 кн/м y_a M B C α=45° 3 4 ¯P cos⁡α

Найти: R_█(a@)- ? А Q N - ? x_a Q=q∙l=0,5∙6=3 (кН) ∑▒〖F_kx=0〗 ∑▒〖F_ky=0〗 ∑▒〖m_0 (¯(F_k))〗=0 ∑▒〖F_kx=0〗 : x_a-P sin⁡α=0 ∑▒〖F_ky=0 〗: y_a-Q+N-P cos⁡α=0 ∑▒〖m_0 (¯(F_k))〗=0 : -M-Q∙6+N∙7-P sin⁡α∙9-P cos⁡α∙9=0

x_a=P sin⁡α x_a=10∙√2/2=7 (кН) 7N=P sin⁡α∙9+P cos⁡α∙9+M+Q∙6 7N=10∙√2/2∙9+10∙√2/2∙9+6+3∙6=5√2∙9+5√2∙9+24=150 (кН) N=150/7=21,4 (кН) y_a=Q-N+P cos⁡α y_a=3-21,4+10∙√2/211,3 R_a=√(x_a^2+y_a^2 )=√(49+127,69)=13,3 (кН)

Шпаргалка «Зачётная» по Теоретической механике (Селенко П. Н.)

Кирилл Николоев ср, 29.03.2017 14:32

Динамика - раздел теоретической механики, изучающий движение материальных объектов с учетом сил, вызывающих это движение. В динамике изучаются механические движения материальных объектов под действием сил. Простейшим материальным объектом является материальная точка.

Материальная точка это модель материального тела любой формы, размерами которого можно пренебречь и принять за геометрическую точку, имеющую определенную массу. Более сложные материальные объекты – механические системы и твердые тела, состоят из набора материальных точек.

Движение материальных объектов всегда происходит в пространстве относительно определенной системы отсчета и во времени. Пространство считается трехмерным эвклидовым пространством, свойства которого не зависят от движущихся в нем материальных объектов.

Реферат «Виды насосов использующиеся в полиграфии» по Теоретической механике (Селенко П. Н.)

Кирилл Николоев ср, 29.03.2017 10:15

1. Назначение установки в технологической схеме цеха 1.1. Общее Пластинчато-роторные вакуумные насосы и ротационные насосы являются наиболее экономичными вакуумными насосами для создания вакуума ниже 1 торр (диапазон низкого вакуума). Так как они еще кроме этого, в противовес к другим вакуумным насосам работают непосредственно контратмосферного давления и при помощи газобалластного устройства создают возможности к отсасыванию паров, эти насосы находят обширное применение в многочисленных отраслях промышленности.

Курсовая «Синтез цикловой системы управления» по Теоретической механике (Клюкин В. Ю.)

Кирилл Николоев вс, 26.03.2017 12:44

Системы управления – систематизированный набор средств влияния на подконтрольный объект для достижения определенных целей данным объектом. Объектом системы управления могут быть как технические объекты так и люди. Технические системы управления – набор устройств для управления поведением других устройств или систем. Системы управления делятся на два больших класса:

Автоматизированные системы управления (АСУ) – с участием человека в контуре управления Системы автоматического управления (САУ) – без участия человека В данной курсовой работе мы рассматриваем цикловую систему управления, работающую по сигналам от датчиков. Датчики системы автоматического управления - приборы, реагирующие на изменение среды или своего состояние и преобразующие эту реакцию в сигнал, удобный для дальнейшей передачи и преобразования.

Расчётная «Применение теоремы об изменении кинетической энергии к изучению движения механической системы» по Теоретической механике (Селенко П. Н.)

Кирилл Николоев пн, 20.03.2017 21:48

Дано: G1=2G G2=G G3=2G G4=0.2G R/r=3 i2x=2r f=0.2 Найти: w, T1-2 T2-3 Решение: Ф1= -m1w1 M J2x E2 Ф3m3w3 M J3xE3 -G1δs+Fδs+Ф1δs+ M δs+ Ф3δs +M δs=0 G1=2w w1=2w G2=2w w2=w

G3=2w w3=2w G4=2 w w4=2w Ф1=m*2w M =mr²/2*w/r=mrw/2 Ф3=2mw M =J3x*E3 mr²/2*2w/r=mrw F=N*f=3p*f -mgδs +3p*fδs +2mwδs+mrw/2* δs+2wmδs +mrwδs=0

-mg+3p*f+2mw+mrw/2+2wm+mrw=0 3pf=mg-2mw-mrw/2-2wm-mrw 3pf=m(g-2w-rw/2-2w-rw) 3pf=m(mg/w-2-r/2-2-r) w=(3pf-mg)/(-2-r/2-2-r)=0.6p/((9.8m/w)-2-r/6-2-r)= (0.12-9.8m)/(-4-r/2) -G1δs+Ф1δs+Fδs+(T1-2) δs=0

-G1+Ф1+F+(T1-2)=0 T1-2=G1-Ф1-F T1-2=G1-Ф1-F T1-2=mg-2mw-3mgf T1-2=mg(1-2w/g-3f) T1-2=mg((-1.6-0.2R-0.024-1.96m)/(-4-R/2-R/2))=7.42 T2-3=G3-Ф3-F T2-3=mg-2mw-3pf T2-3=mg-2mw-3mgf T2-3=mg(1-2w/g-3f)=7.42

Расчётная «Применение теоремы об изменении кинетической энергии к изучению движения механической системы» по Теоретической механике (Селенко П. Н.)

Кирилл Николоев пн, 20.03.2017 21:47

Дано: Решение: Rd=1 ma=m mb=1/m md=1/5m me=m Rb=30 ibx=20 α=30 f=0.20 s=2.5 rb=0.5Rb Найти: Va T2-T1=∑Ai T2=Ta+Tb+Td+Te Ta=ma*Va²/2 Tb=ma*ωb²/2=200m*ωb²/2

Jbx=mb*ibx² Jbx=1/2*m*400 Jbx=200m Td=(md*Vc²/2)+(Jcξ*ωd²/2) Jcξ=md*Rd²/2=0.1m T2=((m*Va²/2)+(200m*Va/60)+(0.2m*0.5Va/2)+(0.1m*0.25Va/2)+(m*Ve²/2)= =12.8*(m*Va²/2) G=m*g Ga=ma*g=9.8m Aga=Ga*H=Ga*s*sinα=12.25m

F1=f*n=f*Ga*cosα F1=0.2*9.8m*0.8=1.6m Aff*Ga*cosα*s3.9m AgdGd*HcGd*Sc*sinα S1/Rb=Sc/rb Sc=0.25 Gd=1.96m Agd1.96m*0.25*0.50.25m AmcMc*φd Mc=δ*N*δGd*cosα Amcδ*Gd* cosα* φd1.96mδ φd=sc/Rd=rb/Rb*Rd=1.25

Расчётная «Применение теоремы об изменении кинетической энергии к изучению движения механической системы» по Теоретической механике (Силенко П. Н.)

Кирилл Николоев пн, 20.03.2017 21:45

Задание Д-10. Применение теоремы об изменении кинетической энергии к изучению движения механической системы. Вариант № 1. Механическая система под действием сил тяжести приходит в движение из состояния покоя; начальное положение системы показано на рис. 1. Учитывая трение скольжения тела 1, пренебрегая другими силами сопротивления и массами нитей, предполагаемых нерастяжимыми, определить скорость тела 1 в тот момент, когда пройденный им путь станет равным s.

В задании приняты следующие обозначения: m1, m2, m3, m4 – массы тел 1, 2, 3, 4;  - угол наклона плоскости к горизонту; f – коэффициент трения скольжения. Необходимые для решения данные приведены в таблице 1. Блоки и катки считать сплошными однородными цилиндрами. Наклонные участки нитей параллельны соответствующим наклонным плоскостям.

Курсовая «Кинематика сплошных сред» по Теоретической механике (Быстров К. Н.)

Кирилл Николоев вс, 12.03.2017 15:43

Основные понятия и определения сплошной среды Сплошная среда (С С) – это физическая среда в любом фазовом состоянии (твердое, жидкое, газообразное, плазма и т.д.), в каждой точке которой существует функция плотности — р(х,у,z,t) и ее первая производная.

(Пример несплошной среды — кипящая жидкость, т к. существует скачок плотности на границе жидкость-пар пузырька, и первой производной функции плотности не существует.) Плотность p(x,y,zrt) — масса среды в единице объема. Значение плотности среды в окрестности точки неподвижного пространства определим формулой

где Δm — масса среды, заключенная в объеме ΔV в окрестности данной точки. Плотность среды зависит от температуры где ρ0 — плотность среды при начальной температуре; Δt — изменение температуры; βt — коэффициент температурного расширения

Шпаргалка «Экзаменационная» по Теоретической механике (Быстров К. Н.)

Кирилл Николоев вс, 26.02.2017 16:03

1. Основные законы динамики. Законы Галилея - Ньютона. 1. Закон инерции: изолированная материальная точка неспособна вывести себя из состояния покоя или равномерного прямолинейного движения без воздействия внешних сил или полей;

2. Основной закон динамики: сила, действующая на тело, сообщает ей ускорение, которое в инерциальной системе отсчета пропорционально величине силы и совпадает с ней по направлению: , масса - мера инертности точки: .

3. Закон равенства действия и противодействия; 4. Закон про равнодействующую силу: несколько одновременно действующих на точку сил сообщают ей такое ускорение, какое сообщает ей одна сила, равная их геометрической сумме: .

2. Дифференциальные уравнения движения свободной материальной точки в декартовых координатах. Метод кинетостатики: если к движущейся под действием сил точке приложить силу инерции, то геометрическая сумма всех сил будет равна нулю: , где Ф - сила инерции.