Реферат «Понятие о магнитной цепи» по Общей электротехнике и электронике (Михайлова О. М.)

Кирилл Николоев ср, 29.03.2017 21:37

Магнитная цепь - последовательность взаимосвязанных магнетиков, по которым проходит магнитный поток. При расчётах магнитных цепей используется почти полная формальная аналогия с электрическими цепями.

В схожем математическом аппарате также присутствует закон Ома, правила Кирхгофа и другие термины и закономерности. Магнитная цепь и сопутствующий математический аппарат используется для расчётов трансформаторов, электрических машин, магнитных усилителей.

Магнитной цепью называется совокупность устройств, содержащих ферромагнитные вещества. Процессы в магнитных цепях описываются с помощью понятий магнитодвижущей силы, магнитного потока. Магнитным потоком называется поток вектора магнитной индукции через поверхность S

Магнитный поток измеряется в веберах (Вб). Источником магнитодвижущей силы является либо постоянный магнит, либо электромагнит (катушка, обтекаемая током). Магнитодвижущая сила электромагнита где I - ток, протекающий в катушке;

W - число витков катушки. В магнитных цепях используется свойство ферромагнитного материала тысячекратно усиливать магнитное поле катушки с током за счет собственной намагниченности. 9.3. Расчет магнитных цепей

Основным законом, используемым при расчетах магнитных цепей, является закон полного тока. (9.1) Он формулируется следующим образом: линейный интеграл вектора напряженности магнитного поля по замкнутому контуру равен алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром. Если контур интегрирования охватывает катушку с числом витков W, через которую протекает ток I, то алгебраическая сумма токов , где F - магнитодвижущая сила.

Магнитным сопротивлением участка магнитной цепи называется отношение магнитного напряжения рассматриваемого участка к магнитному потоку в этом участке где S - площадь поперечного сечения участка магнитной цепи,

l - длина участка. ЗАКОН ПОЛНОГО ТОКА На рис. 80 показан проводник с током I, пронизывающий поверхность, ограниченную замкнутым контуром в виде окружности. Пусть центр окружности лежит на оси проводника. В пространстве, окружающем проводник с током, возникает магнитное поле. Так как отдельные точки контура находятся от проводника на равных расстояниях, то напряженность поля, созданная током в каждой точке контура, будет также одинаковой. Направление вектора напряженности поля Я зависит от направления тока в проводнике и определяется по «правилу буравчика». Вектор Н располагается по касательной к окружности контура.

Путем опытов и расчетов установлено, что произведение напряженности поля Н в точках контура на длину этого контура l равно току I, пронизывающему поверхность, ограниченную данным контуром. Таким образом,

В общем случае поверхность могут пронизывать несколько токов. Тогда определяют так называемый полный ток, т. е. находят алгебраическую сумму токов ( ∑I). Для этого случая можно записать:

Свойства магнитных материалов Магнитными материалами называются вещества, обладающие магнитными свойствами, т.е. способностью намагничиваться в магнитном поле и тем самым приобретать магнитный момент. Результирующий

макроскопический магнитный момент М представляет собой сумму элементарных магнитных моментов m для n атомов данного вещества n M= ∑m . i =1 Магнитные свойства вещества характеризуются магнитной

восприимчивостью χ = M H , где М – магнитный момент единицы объема вещества или намагниченность в магнитном поле напряженностью Н. Магнитное поле в материале, кроме напряженности поля H, создаваемой током в намагничивающей обмотке, зависит так же от магнитных свойств

материала. Полная магнитная индукция в материале составляет B = μ 0 H + μ 0 M , где первый и второй члены правой части представляют собой соответственно составляющие внешнего и внутреннего поля. Магнитные свойства материалов описываются зависимостями В от Н и потерь на перемагничивание Р от индукции и частоты. Зависимость вида В(Н)

Скачать файлы

Похожие документы