Всё для Учёбы — студенческий файлообменник
2 монеты
doc

Шпаргалка «Экзаменационная» по Физике (Уруцкоев Л. И.)

1.Волновая природа света. Уравнение электромагнитных волн. Скорость распространения электромагнитных волн. Длина волны, частота. Волновая теория основывается на принципе Гюйгенса: каждая точка, до которой доходит волна, служит центром вторичных волн, а огибающая этих воли дает положение волнового фронта в следующий момент времени.Электромагнитными волнами называют возмущения электромагнитного поля (т.е. переменное электромагнитное поле), распространяющееся в пространстве. Основные характеристики этих волн: λ — длина волны, ν — частота, Т — период, скорость, радио.ур-ие эл-магн. волн

2.Свет и цвет. Видимый свет.Шкала электромагнитных волн (слева—направо): гамма-излучение, рентгеновское излучение, УФ, ≈380—760 нм видимый свет, 0,8 мкм—5*10-4 ИК

3.Основные законы геометрической оптики. Принцип Ферма.

Закон прямолинейного распространения света: в оптически однородной среде свет распространяется прямолинейно.Закон отражения света: падающий и отраженный лучи, а также перпендикуляр к границе раздела двух сред, восстановленный в точке падения луча, лежат в одной плоскости (плоскость падения). Угол отражения γ равен углу падения α.Закон преломления света: падающий и преломленный лучи, а также перпендикуляр к границе раздела двух сред, восстановленный в точке падения луча, лежат в одной плоскости. Отношение синуса угла падения α к синусу угла преломления β есть величина, постоянная для двух данных сред и равна Принцип Ферма: действительный путь распространения света (траектория светового луча) есть путь, для прохождения которого свету требуется минимальное время. Величина, равная произведению длине геометрического пути на показатель преломления среды называется оптической длиной пути.

4.Закон преломления. Полное внутреннее отражение.Закон преломления света: падающий и преломленный лучи, а также перпендикуляр к границе раздела двух сред, восстановленный в точке падения луча, лежат в одной плоскости. Отношение синуса угла падения α к синусу угла преломления β есть величина, постоянная для двух данных сред.При переходе света из оптически более плотной среды в оптически менее плотную n2 n0, то потеря полуволны произойдет в точке О и вышеупомянутый член будет иметь знак минус; если же пn0),

В точке Р будет интерференционный максимум, если (см. (172.2)) (174.2)

и минимум, если (см. (172.3)) (174.3)

Интерференция, как известно, наблюдается, только если удвоенная толщина пластинки меньше длины когерентности падающей волны.

Полосы равной толщины (интерференция от пластинки переменной толщины)

Полосы pавной толщины. Рассмотpим конкpетный пpимеp таких полос, возникающих на тонком клине (pис.1.9).

В pазных местах клина имеем pазличную pазность хода отpаженных лучей. Оптическая pазность хода опpеделяется следующей фоpмулой:

(1.20)

Рассмотpим случай ноpмального падения лучей на пленку. Кpоме того, учтем, что пpи отpажении света от оптически более плотной сpеды (т. е. от сpеды с большим показателем пpеломления)

пpоисходит потеpя полуволны. Мы считаем, что у пленки показатель пpеломления больше, чем у воздуха, и

потеpя полуволны пpоисходит на веpхней повеpхности пленки. В pезультате можно записать:

Кооpдината х связана с толщиной пленки h фоpмулой

Следовательно, кооpдинаты темных полос (минимумов) находятся из условия

, m=1,2. В пpомежутках между темными полосами pасполагаются светлые (максимумы). На конце

клина наблюдается минимум. Заметим, что полосы на клине отстоят дpуг от дpуга на pавных pасстояниях:

Пpи наблюдении таких полос с помощью микpоскопа его нужно сфокусиpовать на пленке, т.е.

полосы наблюдаются как бы на самой пленке. Каждая полоса следует за pавной толщиной пленки и поэтому

называется полосой pавной толщины.

Полосы равного наклона (интерференция от плоскопараллельной пластинки).Интерференционные полосы,

возникающие в результате наложения лучей, падающих на плоскопараллельную пластинку под одинаковыми

углами, называются полосами равного наклона.Лучи 1' и 1", отразившиеся от верхней и нижней граней

пластинки (рис. 250), параллельны друг другу, так как пластинка плоскопараллельна. Следовательно, ин-

терферирующие лучи 1' и 1" «пересекаются» только в бесконечности, поэтому говорят, что полосы равного

наклона локализованы в бесконечности. Для их наблюдения используют собирающую линзу и экран (Э),

расположенный в фокальной плоскости линзы. Параллельные лучи 1' и 1" соберутся в фокусе F линзы (на рис.

250 ее оптическая ось параллельна лучам 1' и 1"), в эту же точку придут и другие лучи (на рис. 250 – луч 2),

параллельные лучу 1, в результате чего увеличивается общая интенсивность. Лучи 3, наклоненные под другим

углом, соберутся в другой точке Р фокальной плоскости линзы. Легко показать, что если оптическая ось линзы

перпендикулярна поверхности пластинки, то полосы равного наклона будут иметь вид концентрических колец с

центром в фокусе линзы.

Кольца Ньютона: Кольца Ньютона, являющиеся классическим примером полос равной толщины, наблюдаются при отражении

света от воздушного зазора, образованного плоскопараллельной пластинкой и соприкасающейся с ней

плосковыпуклой линзой с большим радиусом кривизны (рис. 252).Параллельный пучок света падает нормально

на плоскую поверхность линзы и частично отражается от верхней и нижней поверхностей воздушного зазора

между линзой и пластинкой. При наложении отраженных лучей возникают полосы равной толщины, при

нормальном падения света имеющие вид концентрических окружностей.В отраженном свете оптическая

разность хода (с учетом потери полуволны при отражении)

где d—ширина зазора. Из рис. 252 следует, что 2 2 2 R (R d) r , где R—радиус кривизны линзы, r — радиус

кривизны окружности, всем точкам которой соответствует одинаковый зазор d. Учитывая, что d мало, получим

d=r2/(2R). Следовательно,

Приравняв (174.4) к условиям максимума (172.2) и минимума (172.3), получим выражения для радиусов m-го светлого кольца и m-го темного кольца соответственно

- max, где - любое целое число, - длина волны.

Напротив, если вторая волна отстает от первой на нечетное число полуволн, то колебания, вызванные ими, будут происходить в противоположных фазах и волны гасят друг друга. - min, где - любое целое число, - длина волны.

Для учета того, что в разных веществах скорость света различна, для определения положения min и max используют не разность хода, а оптическую разность хода. Разность оптических длин пути называется оптическая разность хода. - оптическая длина пути, - оптическая разность хода.

система светлых и темных полос получается только при освещении монохроматическим светом. При наблюдении в белом свете получается совокупность смещенных друг относительно друга полос, образованных лучами разных длин волн, и интерференционная картина приобретает радужную окраску.просветление оптикиЯвление интерференции применяется также для улучшения качества оптических приборов (просветление 柔._神廟/_棒оптики) и получения высокоотражающих покрытий. Прохождение света через каждую преломляющую поверхность линзы, например через границу стекло–воздух, сопровождается отражением 4% падающего потока (при показателе преломления стекла 1,5). Так как современные объективы содержат большое количество линз, то число отражений в них велико, а поэтому велики и потери светового потока. Таким образом, интенсивность прошедшего света ослабляется и светосила оптического прибора уменьшается. Кроме того, отражения от поверхностей линз приводят к возникновению бликов, что часто (например, в военной технике) демаскирует положение прибора.Для устранения указанных недостатков осуществляют так называемое просветление оптики. Для этого на свободные поверхности линз наносят тонкие пленки с показа-телем преломления, меньшим, чем у материала линзы. При отражении света от границ раздела воздух–пленка и пленка–стекло возникает интерференция когерентных лучей 1' и 2' (рис. 253). Толщину пленки d и показатели преломления стекла nс и пленки n можно подобрать так, чтобы волны, отраженные от обеих поверхностей пленки, гасили друг друга. Для этого их амплитуды должны быть равны, а оптическая разность хода равна (см. (172.3)). Расчет показывает, что амплитуды отраженных лучей равны, если

где nd — оптическая толщина пленки. Обычно принимают m=0, тогда

Таким образом, если выполняется условие (175.1) и оптическая толщина пленки равна 0/4, то в результате интерференции наблюдается гашение отраженных лучей.

Taк как добиться одновременного гашения для всех длин воли невозможно, то это обычно делается для наиболее восприимчивой глазом длины волны 00,55 мкм. Поэтому объективы с просветленной оптикой имеют синевато-красный оттенок.

Применение интерференции света:Проверка качества обработки поверхностей.С помощью интерференции можно оценить качество обработки поверхности изделия с точностью до 1/10 длины волны, т. е. с точностью до 10-6 см. Для этого нужно создать тонкую клиновидную прослойку воздуха между поверхностью образца и очень гладкой эталонной пластиной. Тогда неровности поверхности размером до 10-6 см вызовут заметные искривления интерференционных полос, образующихся при отражении света от проверяемой поверхности и

нижней грани эталонной пластины.Просветление оптикиТак как современные объективы содержат большое количество линз, то число отражений в них велико, а поэтому велики и потери светового потока. Таким образом, интенсивность прошедшего света ослабляется и светосила оптического прибора уменьшается. Кроме того, отражения от поверхностей линз приводят к возникновению бликов, что часто (например, в военной технике) демаскирует положение прибора.Для устранения указанных недостатков осуществляют так называемое просветление оптики.

Применение интерференции света:по незначительному смещению интерференционной картины можно судить о малом перемещении одного из зеркал и использовать интерферометр Майкельсона для точного (порядка 10–7 м) измерения длин (измерения длины тел, длины волны света, изменения длины тела при изменении температуры (интерференционный дилатометр)).Российский физик В. П. Линник (1889—1984) использовал принцип действия интерферометра Майкельсона для создания микроинтерферометра (комбинация интерферометра и микроскопа), служащего для контроля чистоты обработки поверхности.Интерферометры — очень чувствительные оптические приборы, позволяющие определять незначительные изменения показателя преломления прозрачных тел (газов, жидких и твердых тел) в зависимости от давления, температуры, примесей и т. д. Такие интерферометры получили название интерференционных рефрактометров. Кроме перечисленного, они применяются для изучения качества изготовления оптических деталей, измерения углов, исследования быстропротекающих процессов, происходящих в воздухе, обтекающем летательные аппараты, и т. д.

16.Дифракция света. Принцип Гюйгенса-Френеля. Метод зон Френеля. Прямолинейность

распространения света.Дифракцией называется огибание волнами препятствий, встречающихся на их пути,

или в более широком смысле — любое отклонение распространения волн вблизи препятствий от законов

геометрической оптики. Благодаря дифракции волны могут попадать в область геометрической тени, огибать

препятствия, проникать через небольшие отверстия в экранах и т. д. Например, звук хорошо слышен за углом

дома, т. е. звуковая волна его огибает.Явление дифракции объясняется с помощью принципа Гюйгенса, соглас-

но которому каждая точка, до которой доходит волна, служит центром вторичных волн, а огибающая этих волн

задает положение волнового фронта в следующий момент времени.Принцип Гюйгенса решает лишь задачу о

направлении распространения волнового фронта, но не затрагивает вопроса об амплитуде, а следовательно, и

об интенсивности волн, распространяющихся по разным направлениям. Френель вложил в принцип Гюйгенса

физический смысл, дополнив его идеей интерференции вторичных волн.Согласно принципу Гюйгенса —

Френеля, световая волна, возбуждаемая каким-либо источником S, может быть представлена как результат

суперпозиции когерентных вторичных волн, «излучаемых» фиктивными источниками. волны,

распространяющиеся от источника, являются результатом интерференции всех когерентных вторичных

волн.Учет амплитуд и фаз вторичных волн позволяет в каждом конкретном случае найти амплитуду

(интенсивность) результирующей волны в любой точке пространства, т. е. определить закономерности

распространения света.Метод зон Френеля:Принцип Гюйгенса — Френеля в рамках волновой теории должен

был ответить на вопрос о прямолинейном распространении света.Френель разбил волновую поверхность Ф на

кольцевые зоны такого размера, чтобы расстояния от краев зоны до М отличались на /2Так как колебания от

соседних зон проходят до точки М расстояния, отличающиеся на /2, то в точку М они приходят в

противоположной фазе и при наложении эти колебания будут взаимно ослаблять друг друга. Поэтому

амплитуда результирующего светового колебания в точке М

где А1, А2, ... — амплитуды колебаний, возбуждаемых 1-й, 2-й, ..., т-й зонами

Подобное разбиение фронта волны на зоны можно выполнить, проведя с центром в точке М сферы радиусами b

+ 2

 , b + 2 2 

, b + 3 2  , ... .

Из рисунка следует, что

(177.2)

После элементарных преобразований, учитывая, что 

Показать полностью…
Похожие документы в приложении